Movimiento relativo

Cuando examinamos el movimiento de algún cuerpo u objeto, siempre describimos es su movimiento en relación a un marco o sistema de referencia en particular. Por ejemplo, supongamos que vamos a despedir a un amigo que se dispone a viajar en autobús. Conforme el autobús se aleja de la parada, observamos que nuestro amigo se mueve alejándose junto al mismo. Sin embargo, para él las cosas se perciben de forma distinta, el autobús está quieto y somos nosotros los que nos alejamos junto a la parada.

Entonces, ¿Somos nosotros los que nos movemos o es nuestro amigo? Aunque parezca increíble, ambos nos movemos, solo que la diferencia en nuestras observaciones surge de nuestros distintos marcos de referencia.

Para nuestro propósito, un sistema de referencia es un objeto físico al que adjuntamos nuestro sistema de coordenadas. En la vida cotidiana, ese objeto es el suelo. Un ejemplo es cuando la policía mide la velocidad de los conductores en una carretera o autopista, siempre hace la medición en relación con el suelo. Si el oficial se estuviera moviendo mientras la realiza, obtendría un valor para la velocidad muy diferente.

Movimiento relativo en una dimensión

Sigamos con el ejemplo anterior, el policía (en el origen del sistema de referencia A) está estacionado a un costado de una carretera, mirando el auto P pasar rápidamente. María (en el origen del sistema de referencia B) está conduciendo a lo largo de la misma carretera a velocidad constante y está también mirando al auto P.

Figura 1. Movimiento relativo en una dirección

Supongamos que ambos miden la posición del automóvil en un tiempo t, por lo tanto, se cumple que:

$\large x_{PA}=x_{PB}+x_{BA}\hspace{2.0em}(1)$

Esta ecuación nos expresa que la posición x_PA de la partícula P medida por el observador A (el policía), es igual a la posición x_PBde P medida por B (María), más la posición de B medida por A. Observa en la ecuación que el primer subíndice representa lo que se observa y el segundo es quién realiza la observación.

Si derivamos la ecuación (1) respecto al tiempo, obtenemos:

$\large \frac{\mathrm{d} }{\mathrm{d} t}\left ( x_{PA} \right )=\frac{\mathrm{d} }{\mathrm{d} t}\left ( x_{PB} \right )+\frac{\mathrm{d} }{\mathrm{d} t}\left ( x_{BA} \right )$

Por lo tanto, los componentes horizontales de la velocidad están relacionados por:

$\large v_{PA}=v_{PB}+v_{BA}\hspace{2.0em}(2)$

Esta ecuación no expresa que la velocidad v_PAde P, medida por A, es igual a la velocidad v_PBde P medida por B más la velocidad V_BAde B medida por A. Este último término es la velocidad del marco de referencia B relativo al marco A.

Aquí solo consideramos marcos de referencia que se mueven a velocidad constante uno con respecto al otro. En nuestro ejemplo, esto significa que María (sistema de referencia B) se mueve a velocidad constante v_BA relativa al policía (sistema de referencia A). El auto (nuestra partícula P) sí puede cambiar su rapidez y dirección, es decir, acelerar.

Para encontrar la relación de la aceleración del auto medida por María y el policía, derivamos con respecto al tiempo la ecuación (2).

$\large \frac{\mathrm{d} }{\mathrm{d} t}\left ( v_{PA} \right )=\frac{\mathrm{d} }{\mathrm{d} t}\left ( v_{PB} \right )+\frac{\mathrm{d} }{\mathrm{d} t}\left ( v_{BA} \right )$

Como v_BAes constante, obtenemos:

$\large a_{PA}=a_{PB}$

Lo que significa en otras palabras que la aceleración de una partícula medida por un observador en un sistema de referencia es la misma que la medida por cualquier otro que se mueve con velocidad constante en relación con el primer sistema.

Movimiento relativo en dos direcciones

Supongamos que nuestros observadores están de nuevo en el origen de los sistemas de referencia A y B, mientras B se mueve a una velocidad constante v_BArelativa a A, mirando el movimiento de una partícula P. Además, supongamos que los ejes de ambos marcos o sistemas permanecen en paralelo durante toda la observación. La Figura 2, nos muestra el movimiento de P en un tiempo t.

Figura 2.

En ese instante, los orígenes de los marcos de referencia están separados por una distancia: $\vec{r}_{BA}$ El vector posición de la partícula P con relación al origen del sistema A es:

$\vec{r}_{PA}$

y con respecto al origen de B es:

$\vec{r}_{PB}$

De la figura podemos ver que los tres vectores se relacionan mutuamente a través de la expresión:

$\large \vec{r}_{PA}=\vec{r}_{PB}+\vec{r}_{BA}\hspace{2.0em}(3)$

Al derivar la ecuación (3) con respecto al tiempo, podemos relacionar las velocidades y de la partícula P relativa a nuestros observadores:

$\large \vec{v}_{PA}=\vec{v}_{PB}+\vec{v}_{BA}\hspace{2.0em}(4)$

Las ecuaciones (3) y (4) se conocen como ecuaciones de transformación galileanas y relacionan la posición y velocidad según las miden los observadores en movimiento relativo.

Ahora, si derivamos la ecuación (4) con respecto al tiempo, podemos relacionar las aceleraciones de A y B, y de la partícula P relativa a nuestros observadores. Sin embargo, debemos tener en cuenta que es constante, por lo tanto:

$\large \vec{a}_{PA}=\vec{a}_{PB}$

Por lo tanto, al igual que en una dimensión, tenemos que:

Cuando dos observadores en diferentes marcos o sistemas de referencia se mueven a velocidad constante uno con respecto al otro, medirán la misma aceleración para una partícula P en movimiento.

Ejercicios de movimiento relativo

En la figura 1, supongamos que María se mueve a una velocidad constante relativa al policía v_AB=40km/h y el carro P se mueve en dirección negativa al eje de las abscisas x.

Si el policía mide una velocidad constante v_AB=-85km/h para el carro P, ¿cuál es la velocidad que mide María?

Sabemos que:

$\large v_{PA}=v_{PB}+v_{BA}$

Por lo tanto:

$\large \begin{align*} v_{PB}&=v_{PA}-v_{BA} \\ &= -85\tfrac{km}{h}-40\tfrac{km}{h}\\ &= -125\tfrac{km}{h} \end{align*}$

Si el carro P frena en relación con el policía en t=10s a una aceleración constante, ¿cuál es su aceleración a_PAcon respecto al policía?

Como la aceleración es constante, sabemos que:

$\large v=v_{0}+at$

Sabemos que la velocidad inicial relativa al policía es v_AB=-85km/h y la velocidad final es 0, entonces, tenemos:

$\large \begin{align*} a &= \frac{v-v_{0}}{t} = \\ &= \frac{0- \left (-85\tfrac{km}{h} \right )}{10s}\cdot \frac{1000m}{1km}\cdot \frac{1h}{3600s}=\\ &=\frac{85\tfrac{km}{h}}{10s}\cdot \frac{1\tfrac{m}{s}}{3,6\tfrac{km}{s}}=\\ &=2,4\tfrac{m}{s^{^{2}}}\\ \end{align*}$

¿Cuál es la aceleración a_PB del auto P relativo a María durante el frenado?

Sabemos que la velocidad inicial de P relativa a María es:

$\large v_{PB}=125\tfrac{km}{h}$

La velocidad final de P relativa a María es -40km/s, debido a que es la velocidad relativa a su movimiento cuando el auto se detiene. Por lo tanto:

$\large \begin{align*} a &= \frac{v-v_{0}}{t} = \\ &= \frac{-40\tfrac{km}{h}- \left (-125\tfrac{km}{h} \right )}{10s}\cdot \frac{1000m}{1km}\cdot \frac{1h}{3600s}=\\ &=\frac{85\tfrac{km}{h}}{10s}\cdot \frac{1\tfrac{m}{s}}{3,6\tfrac{km}{s}}=\\ &=2,4\tfrac{m}{s^{^{2}}}\\ \end{align*}$

Que confirma lo dicho anteriormente, debido a que el policía y María se mueven a velocidad relativa constante, ambos miden la misma aceleración para el auto.

Un automóvil viaja hacia el este con una rapidez de 60km/h. Gotas de lluvia caen con una rapidez constante en vertical respecto de la Tierra. Las trazas de la lluvia en las ventanas laterales del automóvil forman un ángulo 30° con la vertical. Encuentra la velocidad de la lluvia en relación al automóvil y la Tierra.

Figura 3.

La relación entre las velocidades es:

$\large \vec{v}_{gT}=\vec{v}_{AT}+\vec{v}_{gT}\hspace{2.0em}(5)$

Donde:

VgT es la velocidad de la gota relativa a la Tierra.
VAT velocidad del auto relativa a la Tierra.
VgA es la velocidad de la gota relativa al auto.

Necesitamos descomponer los vectores en sus componentes en el sistema de coordenadas de la Figura 3 y luego resolver la ecuación 5.

Para las coordenadas y, tenemos:

$\large \begin{align*} {v}_{gT_{y}}&={v}_{AT_{y}} +{v}_{gA_{y}} \\ {v}_{gT}&=0 +{v}_{gA}\cos \theta \\ {v}_{gT}&={v}_{gA}\cos \theta\hspace{2.0em}(6) \end{align*}$

Ahora, para las coordenadas x, tenemos:

$\large \begin{align*} {v}_{gT_{x}}&={v}_{AT_{x}} +{v}_{gA_{x}} \\ 0&={v}_{AT_{x}} +{v}_{gA}\sin \theta \\ {v}_{gA}&=-\frac{{v}_{AT_{x}}}{\sin \theta}=\\ {v}_{gA}&=-\frac{80 \tfrac{km}{h}}{\sin 30^{\circ}}=\\ &=-160\tfrac{km}{h} \end{align*}$

Por lo tanto:

$\large \vec{v}_{gA}=160\tfrac{km}{h}\hspace{0.3em} a\hspace{0.3em} 30^{\circ}\hspace{0.3em}oeste$

Ahora, sustituyendo este valor en la ecuación (6), tenemos:

$\large v_{gT}=\left ( -160\tfrac{km}{h} \right )\cos 30^{\circ}=-138,6\tfrac{km}{h}$

Es decir, la velocidad de la gota relativa con la Tierra es:

$\large \vec{v}_{gT}=138,6\tfrac{km}{h}\hspace{0.3em} hacia\hspace{0.3em} al\hspace{0.3em}sur$

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Autor Fecha de Publicación: Categorías: FísicaTags: aceleración, física, Marcos de referencia, movimiento, Movimiento relativo, objeto físico, Sistemas de referencia, transformaciones galileanas, velocidad

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